Все науки. №2, 2024. Международный научный журнал. Ибратжон Хатамович Алиев

Все науки. №2, 2024. Международный научный журнал - Ибратжон Хатамович Алиев


Скачать книгу
в себе границы от изначального количества направленных частиц к количеству взаимодействий в мишени для первого интеграла. Для второй же стороны этот определённый интеграл имеет границы от нуля до значения крайней толщины мишени (24—25) [].

      Для второго интеграла границы меняются, как и знак выражения (26) с дальнейшим преобразованием (27).

      Из этого соотношения можно получить уравнение, которое бы описывало количество частиц входящих во взаимодействие (28) и откуда можно было бы вычислить процентную эффективность ядерной реакции (29).

      Таким образом, можно говорить о том, что ядерная реакция прошла в количестве (28) с общей процентной эффективностью (29) с кинетической энергией для вылетающих лёгких частиц (10) и общим зарядом вылетающих частиц (30) и получаемым в результате током (31), соответствующей площадью вылетающей мишени (32), наряду со всеми учитываемыми скоростями вылетающих частиц (33).

      Кроме того, из (29) можно вывести и время ядерной реакции (34).

      Но здесь были рассмотрены только лёгкие продукты реакции, которые в общей сумме дают мощность, определяемая через (35), как и выполняемая работа (36), а относительно тяжёлых ядер – их энергии не будет достаточной для ускорения, из-за чего она преобразуется в тепловую энергию (37) за счёт малых образуемых скоростей тяжёлых ядер (38).

      Однако эта кинетическая энергия быстро распределяется по всему материалу, поэтому определённая в (37) температура относиться только к части образованных новых ядер, а для вычисления температуры мишени после реакции (39) достаточно распределить общую энергию полученных ядер на весь материал.

      Таким образом были получены вылетающие частицы с определёнными параметрами и ядра с определёнными температурами. Однако есть такое понятие как выходящий кулоновский барьер. Величина, определённая в (3) является именно входящим кулоновским барьером, а для выходящего кулоновского барьера это выражение преобразуется как (40) с радиусом образуемого тяжёлого ядра, вычисляемый через (41).

      К тому же интересным является случай, когда количество частиц больше двух (11), тогда необходимо обратиться к сумме, где кулоновский выходящий барьер начинает суммироваться для одной частицы, получающая энергию от всех остальных частиц и одноимённым с ней зарядом (42—47) и здесь не учитываются соотношения с прочими частицами в пучке, поскольку это явление действует на рассеяние пучка, когда же здесь учитываются масштабы именно после ядерной реакции с близкими расстояниями.

      Где (42) используется для самой лёгкой частицы из всех полученных продуктов реакции в множестве (43); для всех промежуточных продуктов реакции (44) на множестве (45) с его условиями; для самой тяжёлой


Скачать книгу